从 Cu Kα、d = 3.0 Å 开始。读取一级峰的 2θ，并用 2θ=2arcsin(λ/2d) 核对。
保持 Cu Kα，把 d 缩小到 1.8 Å。所有峰向哪个方向移动？
在 d = 3.0 Å 不变的情况下换成 Mo Kα（λ = 0.71 Å）。峰位与同 d 的 Cu Kα 相比如何？
对第一个预设，数一下在 sin θ 超过 1 之前出现几个级次。为什么图样到此为止？
观察要点
d 越小，所有峰移向更大的 2θ：d = 1.8 Å 时一级峰约在 51° 而非 30°。
λ 越短，整个图样被压缩到更小的角度：Mo Kα 下 d = 3.0 Å 的一级峰约在 13.6°。
峰强度随级次衰减（此处 ~1/n² 仅为示意）：真实数据中包络由原子散射因子决定。
讲解
平行晶面反射波之间发生相长干涉的条件是光程差为波长整数倍：nλ=2dsinθ。因为探测器转动速度是样品倾角的两倍，所以以 2θ 计量。由于 sinθ≤1，只有满足 nλ≤2d 的级次存在——这就是图样在高 n 处中断的原因，也是 Mo Kα（λ 更短）能探测更小间距的原因。
实验史话
Max von Laue 于1912年证实了晶体对 X 射线的衍射；William Henry 与 Lawrence Bragg 在1913年提出以其命名的布拉格定律，使之成为测量工具。Dorothy Hodgkin 随后用该方法解析了维生素 B12 和胰岛素的结构，粉末衍射也成为鉴定晶体材料的常规手段。